前面我们通过推迟势的分析，得到了如下变换：
\( x=x’+vt’ \)
\( t=t’+vx’/c^2\)
通过上面两个公式，可以反推出：
\( x’ =\gamma^2 (x-vt)\)
\( t’ =\gamma^2 (t-vx/c^2)\)
同时波动方程变换满足：
\( \frac{\partial^2 E}{\partial t^2} +c^2 \frac{\partial^2 E}{\partial x^2} =\gamma^2(\frac{\partial^2 E}{\partial t’^2} +c^2 \frac{\partial^2 E}{\partial x’^2})\)
如果我们将x’和t’的变换中的\(\gamma^2\)转移一个\(\gamma\)到x的变换上，则会变成更加协调的洛伦兹变换：
\( x=\gamma(x’+vt’) \)
\( t=\gamma(t’+vx’/c^2)\)
\( x’ =\gamma (x-vt)\)
\( t’ =\gamma (t-vx/c^2)\)
这说明，在一维情况下，也可以推导出洛伦兹变换，是因为推迟势导致发射和接收者时间不一致的缘故