光走的时间分析：
根据\( x’+y’=(ct’)^2 \)，\( x’=\gamma(x-vt)\), \(y’=y\), \(t’=\gamma(t-xv/c^2)\)，我们得到：
\( (\gamma(x-vt))^2 + y^2 = c^2 \gamma(t-xv/c^2)^2 \)
在x轴上，/( y=0 /)，化简上面的式子，得到：
(x-vt)^2 =c^2 (t-xv/c^2)^2，于是有：
\( x-vt =c(t-xv/c^2) =ct-xv/c \)，即：
\(x(1+v/c) =ct(1+v/c)\)，即：
\(x=ct\) 于是我们反推上述式子，根据 \(x=ct\)，可以反推得到：
\(x-vt = c(t-xv/c^2)\)，
可见，当从x变成\(x-vt\)时，发射的光走的距离变成了\(c(t-xv/c^2)\)，也就是相当于：
\(t_x=(t-xv/c^2)\)
这是我们假设在O坐标系内沿着x方向发射时，相对于O’坐标系原点走的时间 假设\(t=x/v\)时，即\(x=vt\)，那么：
根据\(x^2+y^2=(ct)^2\), 有\(y^2=(ct)^2-(vt)^2 \)
\( (\gamma (x-vt))^2 +y^2 =c^2 (\gamma (t-xv/c^2))^2 \)，可得：
\( y^2=c^2(\gamma(t-xv/c^2))^2 \)，化简可正好得：
\( y^2 = (ct)^2-(vt)^2 \), 与前面相同，所以：
\( t_y=\gamma(t-xv/c^2) \)，化简可得 (\t_y=t/\gamma \)
此时因为\(x’=0\),所以有\((ct’)^2 = y^2 =c^2(\gamma(t-xv/c^2))^2\)，
于是有 \(t’=\gamma(t-xv/c^2)=t/\gamma \)
也就是用\(t=x/v\)计时的话，根据\(y^2=(ct)^2-(vt)^2 \)，就会得到上述变换关系。